用康普顿反冲电子方法测量了14MeV的D—T中子穿透系列铁球的伴生γ射线泄漏能谱，能谱的能量范围为0.5—5MeV。NS-200加速器提供D—T中子源。 铁球材料含铁98.5％，另外还有少量的锰、碳、硅，密度为7.86g·cm^-3，铁球尺寸分别为φ（6.0cm-12.0cm）、φ（4.0cm-16.0cm）、φ（4.0cm-26.0cm）、φ（4.0cm-36.0cm）和φ（4.0cm-47.6cm），厚度分别为3cm、6cm、11cm、16cm和21.8cm。 BC-501A液体闪烁探测器用于测量γ射线产生的康普顿反冲电子谱。绝对中子产额利用伴随α粒子法进行监测。闪烁体对单能γ射线的响应函数是用MARTHA蒙-卡程序模拟计算的。对⁵⁴Mn的0.835MeV和¹²C的4.438MeVγ射线的反冲电子谱，实验测量与模拟计算的结果进行了比较。对影响探测效率的因素作了比较分析。用脉冲形状甄别技术去除中子本底。 测量得到的康普顿反冲电子谱通过解逆矩阵得到γ射线能谱φS。靶室产生的γ射线本底，通过实验测量和模拟计算相结合的方法加以扣除，首先测量靶室产生的γ射线康普顿反冲电子谱，解谱得到靶室γ泄漏谱，将所解得的靶室γ泄漏谱归一到原点，即中子源处，利用MCNP蒙卡程序输运计算靶室γ射线穿透铁球后所泄漏的γ能谱φΥ，最后从D—T中子穿透铁球伴生γ射线泄漏能谱φS中扣除。 通过分析测量得到的不同厚度的泄漏γ能谱，发现铁球厚度对能谱通量变化的影响有一定的规律，当铁球厚度接近小于6cm时，γ泄漏通量随厚度增加呈上升趋势，当厚度接近大于6cm时，通量随厚度增加呈下降趋势。 利用高纯锗探测器测量γ泄漏能谱，并与BC-501A测量的结果进行了对比，几个典型的中子非弹性散射所产生的特征γ射线峰846.77keV，1238.282keV，1771.351keV和2212.933keV，对应的较一致，由此确定BC-501A探测器测量结果是准确、可靠的。 利用MCNP4A程序和t-2、ENDF／B-V、ENDF／B-VI和FENDL-2等数据库模拟D—T中子照射下铁球γ射线的产生及输运过程，并将计算结果与实验进行了比较，其中，用ENDF／B-VI，FENDL-2和t-2数据库计算的结果与实验的符合的比较好，计算与实验结果的比值（C／E）分别为：0.91，0.95，0.85。而ENDF／B-V数据库与实验测量的分歧比较大，C／E为：1.30。 对所测电子反冲谱（ERS）与美国利弗莫尔实验室（LLNL）测量结果进行了比较，二者符合的较好。 对于铁球的γ射线质量吸收系数，利用高纯锗探测器进行了测量，所使用的单能γ射线源分别为²⁴Na源的1.369MeV和2.754MeV、¹³⁷Cs的0.661MeV和²⁴¹Am—Be中子源伴生¹²C的4.438MeV。结果表明，随着γ射线能量的增加，质量吸收系数近似呈指D一T中子穿透铁球伴生Y射线泄漏能谱实验研究数衰减，Y射线能量越低，被铁原子核吸收的几率越大。