夸克胶子等离子体(QGP)是量子色动力学(QCD)预言的强子物质在高温高密时的一种状态，这个时候强子物质中被禁闭的夸克可以以夸克自由度存在。QGP被认为是宇宙大爆炸之后很短时间内的物质状态，因而研究QGP对更好地理解宇宙的演化和量子色动力学本身都是很重要的。现在位于美国布鲁克海文国家实验室的相对论重离子对撞机（RHIC）以及欧洲核子中心的大型强子对撞机(LHC)上的重离子对撞实验被认为已经产生了QGP物质。实验上探测QGP的可观测量主要是小横动量强子的集体流行为和大横动量强子谱的压低。后者被称为喷注淬火，本文将对它进行系统的研究。　　在重离子碰撞过程中，硬散射产生的大横动量的部分子在穿过周围的QGP时会与QGP中的物质相互作用而损失能量，造成部分子碎裂产生的大横动量强子的产额降低。在微扰QCD的计算中，强子的横动量谱可以通过初态部分子分布函数、两部分子的散射截面和末态部分子碎裂函数的卷积得到。由于喷注淬火的主要原因是末态部分子与介质的相互作用，因此我们可以引入介质修正的碎裂函数来包含相互作用的信息，以此计算被介质修正的强子谱。　　在电子与原子核的深度非弹散射过程中，被虚光子击出的部分子在穿过周围的冷核介质时也会损失能量造成强子谱的压低。在高扭度框架下，末态部分子与介质的相互作用诱发的胶子辐射可以被视为对真空中劈裂函数的修正。介质修正的碎裂函数可以通过求解介质修正的DGLAP(mDGLAP)演化方程得到。mDGLAP演化方程是在电子与原子核的深度非弹散射过程中被推导出来的，文献[45]的作者们通过严格求解mDGLAP演化方程并计算核修正因子可以解释HERMES实验组的数据。　　本文继续文献[45]的工作，把理论框架从深度非弹过程推广到重离子碰撞过程。这个时候我们认识到解mDGLA演化方程时，作为输入的初始条件是非常重要的。把文献[45]中用到的简单的初始条件使用到重离子碰撞过程中是不能解释实验数据的。　　借鉴其他理论组用辐射胶子谱得到的淬火因子跟真空中碎裂函数卷积得到介质修正的碎裂函数的方法。我们在高扭度框架下也计算了部分子辐射的胶子谱和淬火因子，但我们只用它来得到解mDGLAP演化方程需要的初始条件。用这样的初始条件得到的碎裂函数，我们可以同时描述HERMES上的深度非弹实验数据和RHIC上的重离子碰撞实验数据。　　LHC上的重离子碰撞实验提供了更高能量范围的实验数据，也对理论提出了更严格的要求。好多理论组发现，把RHIC能量的框架推广的LHC能量下会高估大横动量处强子谱的压低。后来大家认识到，如果让LHC能量下的耦合常数变小，可以解决这个问题。我们一开始也遇到了这个问题，调节耦合常数之后确实可以同时描述RHIC和LHC上的实验数据。　　我们还提出了另一种机制来解释它。由于高扭度贡献是被标度Q2的倒数1/Q2压低的，因此高扭度修正主要来自于Q2较小时的贡献。能量大的部分子，它的虚度演化到给定Q2比能量小的部分子需要的时间更长。也就是能量大的部分子在虚度处于给定Q2时处于介质更晚期的更外围，由于QGP随时间非常快地冷却稀释，因此能量大的部分子在给定Q2时与介质的相互作用要少。为了获得部分子虚度随时空的演化信息，本文仿照PYTHIA中部分子在真空中簇射的算法，建立了部分子在介质中簇射的模型。这个信息可以修正我们对介质诱发的劈裂函数的计算，帮助我们解释LHC上的实验数据。