【摘 要】
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在检验标准模型和发现新物理现象的研究中,其初态涉及强子的所有计算都需要输入部分子分布函数。使用高精度的部分子分布函数才能使这些计算的结果更加的准确,这就促进了理论物理和实验的发展。因此,缩小部分子分布函数误差成为近年来高能物理面临的一个重要挑战。部分子分布函数是在量子色动力学的框架下,对各种硬散射过程实验数据进行整体分析而确定的。但这种方法的缺点是其拟合过程是比较复杂并且非常耗时。最近,CTEQ-
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在检验标准模型和发现新物理现象的研究中,其初态涉及强子的所有计算都需要输入部分子分布函数。使用高精度的部分子分布函数才能使这些计算的结果更加的准确,这就促进了理论物理和实验的发展。因此,缩小部分子分布函数误差成为近年来高能物理面临的一个重要挑战。部分子分布函数是在量子色动力学的框架下,对各种硬散射过程实验数据进行整体分析而确定的。但这种方法的缺点是其拟合过程是比较复杂并且非常耗时。最近,CTEQ-TEA 合作组研发了一个软件——error PDF updating method package（ePump）。该软件可用于更新和优化部分子分布函数,包括其中心值和误差部分子分布函数。本文中,我们使用ePump研究了在大型强子对撞机质心系能量为8 TeV时,ATLAS和CMS实验组测量的顶夸克-反顶夸克产生一维微分散射截面ytt、mtt、yt和pTt分布数据对CT14HERA2胶子部分子分布函数的影响。在ePump更新的部分子分布函数的基础上,计算了当质心系能量分别为7、8、13和14 TeV时的希格斯玻色子总散射截面σH（gg→H）。经研究发现,当CT14HERA2部分子分布函数拟合数据集中包含喷注产生数据时,顶夸克-反顶夸克产生数据对胶子部分子分布函数g（x,Q=100 GeV）的影响比较小。但是从拟合数据集中除掉喷注产生数据后（CT14HERA2mJ）,在顶夸克-反顶夸克产生数据的作用下胶子部分子分布函数误差会明显缩小。尤其是CMS 8 TeV顶夸克-反顶夸克产生微分散射截面ytt分布数据在x ≈0.05和x ≈0.35范围内胶子部分子分布函数g（x,Q=100 GeV）误差缩小大约≈1.7%。此结果表明,随着测量技术的不断提高和实验上顶夸克-反顶夸克产生实验数据统计量的不断增加,顶夸克-反顶夸克产生数据将来会在量子色动力学整体分析中起着越来越重要的作用。
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